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第六百三十九章 原子弹理论....完成!(上)

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毕竟他们负责的是算力支撑,这种物理理论上的事儿就不是他们应该管的了,轻易发言反而会影响讨论。

剩下的几人中徐云想了想,率先说道:

“陈主任,我有个想法啊.”

“我们从中子反射层.即飞板被炸药驱动后能达到的最高加速度以及加速的时间来切入,然后配合中子通量守恒计算怎么样?”

上辈子是奥本海默的同学应该都知道。

临界质量是会根据形状变化的,核裂变与临界体积和临界质量有关。

如果体积不够大或质量不够,中子还没撞到原子核就逃逸出去了。

相对中子的飞行,原子核之间距离很大。

没有足够的体积和重量,根本就没有几个中子能撞到原子核。

而中子必需有足够撞击原子核概率,才能产生更多中子去击中更多原子核产生链式反应。

如果半天才有1个撞上,产生的中子也都是大概率走空飞出,根本发生不了核裂变。

至于增加这种概率的方法嘛

自然便是在外头增加一个“罩”,让飞出去的中子反射回去重新撞击了。

这有点类似弹珠游戏的罩子,就是中子反射层。

众所周知。

铀裂变反应方程式235U+1n=137Ba+97Kr+2n,也就是一个中子和铀-235反应生成137Ba, 97Kr和两个中子。

这也是原子弹爆炸能量的来源。

同时呢。

在核燃料与反射层的边界面上,必有中子通量相等,中子泄露量相等这个基准定理。

没错!

看到这里。

想必某些聪明的同学已经意识到了。

当初徐云协助陆光达他们推导的非线性中子运输方程,恰好能够描述这个情景的边界条件。

也就是:

∫zJ =uhsΣSφD(r,t)+λs/3=limr→04πDA(rL+1)er/L=SA=S4πD。

同时根据陈能宽的说法,他们已经推导出了带有反射层的球型核弹临界方程。

二者互相联立之后,就可以得到一个圆滑双曲面的构造。

接着再对这个构造求解析解,得出的答案就是亚临界状态的中子反射层厚度了。

顺带一提。

这也是当年海森堡翻车的大坑。


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